C’est une éclipse polaire autour de l’Antarctique. La bande de totalité débute dans l’océan Atlantique sud, traverse l’Antarctique de la mer de Wedell à la mer de Ross et prend fin dans l’océan Pacifique sud. Cette éclipse sera très faiblement visible sous la forme d’une éclipse partielle uniquement au sud de l’Afrique, sur une faible partie du sud-est australien et à l’extrême sud de la Terre de Feu. Sa magnitude est 1,0188.

On remarquera qu’à cette période, le Soleil ne se couche pas sur l’Antarctique et que l’on a une éclipse centrale à minuit vrai pour le lieu de longitude 121° 29,7′ O et de latitude 78° 58,3′ S. En ce lieu, le Soleil passe au méridien sud (minuit vrai) à 7 h 56,2 min UTC à une altitude de 11,3°, il passe au méridien nord (midi vrai) à 19 h 56,4 min UTC à une altitude de 33,4°.

Comme l’éclipse a lieu aux fortes latitudes sud, la vitesse de l’ombre (ou de la pénombre) à la surface de la Terre est rapide : en effet, cette vitesse est égale à la différence entre la vitesse de l’ombre dans l’espace et celle du sol terrestre. Or, la vitesse du sol terrestre diminue lorsque la latitude augmente. Cela explique que les durées de l’éclipse générale et de la phase totale sont faibles. Les vitesses du centre des cônes d’ombre et de pénombre sur la surface terrestre sont toujours supérieures à 1,080 km/s. La durée de l’éclipse générale est de 4 h 08,2 min et la durée de la phase de totalité de 1 h 06,5 min.

À travers le portail des formulaires de calcul de l’IMCCE, vous pouvez également obtenir les circonstances locales de l’éclipse, télécharger les cartes de l’éclipse générale et retrouver toutes les éclipses passées et futures. Les résultats sont constamment actualisés en fonction des avancées de la recherche.

Le tableau ci-dessous donne les circonstances générales de l’éclipse (en UTC).

Phases	Instant (UTC)	Longitude	Latitude
Commencement de l’éclipse générale	5 h 29,3 min	4° 56,6′ O	23° 19,4′ S
Commencement de l’éclipse totale	7 h 0,1 min	48° 58,3′ O	51° 54,9′ S
Commencement de l’éclipse centrale	7 h 2,9 min	51° 13,2′ O	53° 05,4′ S
Maximum de l’éclipse	7 h 33,5 min	46° 18,5′ O	76° 47,4′ S
Éclipse centrale à minuit vrai	7 h 56,2 min	121° 29,7′ O	78° 58,3′ S
Fin de l’éclipse centrale	8 h 3,8 min	134° 9,0′ O	67° 22,0′ S
Fin de l’éclipse totale	8 h 6,6 min	138° 39,5′ O	67° 03,7′ S
Fin de l’éclipse générale	9 h 37,5 min	148° 39,9′ E	46° 23,7′ S

Le maximum de cette éclipse a lieu 2 h 21 min avant le passage de la Lune à son périgée, le diamètre apparent de la pleine lune est donc important (33′ 29,4″). L’éclipse a lieu peu après le passage de la Lune par son nœud descendant. Durant l’éclipse, la Lune se trouve dans la constellation d’Ophiuchus.

Voici la suite des événements relatifs à la Lune sur cette courte période de temps.

La série de saros de cette éclipse de Soleil

Le saros est une période de récurrence des éclipses de 6 585,32 jours correspondant à 223 révolutions synodiques moyennes de la Lune, à 242 révolutions draconitiques moyennes et à 239 révolutions anomalistiques moyennes de la Lune. Cette période a été nommée, à tort, saros par Edmond Halley. On peut donc construire des séries longues d’éclipses séparées par un saros.

Cette éclipse appartient à une série longue de saros comportant 70 éclipses successives. Cette série commence avec l’éclipse partielle du 26 juillet 1805 et se termine par l’éclipse partielle du 20 août 3049. Elle se compose de neuf éclipses partielles, suivies de cinquante-cinq éclipses non partielles comportant : une éclipse totale non centrale, vingt-neuf éclipses totales, trois éclipses annulaires-totales et vingt-deux éclipses annulaires. Puis la série de saros se termine avec six éclipses partielles. L’éclipse totale de plus forte magnitude est celle du 9 juin 2328 (1,0266523).

On remarque que cette série comporte plusieurs types d’éclipses non partielles, la première éclipse est totale non centrale, puis les éclipses sont totales avec des pleines lunes qui s’approchent de plus en plus du périgée (les magnitudes augmentent jusqu’en 2328), puis décroissent en s’éloignant du périgée. Puis on a trois éclipses annulaires-totales, puis les pleines lunes s’approchent de plus en plus de l’apogée, ce qui génère la série des éclipses annulaires.

Toutes les éclipses du saros ont lieu au nœud descendant de la Lune, donc les éclipses successives de la série vont parcourir la surface du globe terrestre du sud au nord. L’éclipse totale du 4 décembre 2021 est la 13^e éclipse de la série, elle est donc en début de la série. Elle se situe sur la partie polaire sud du globe terrestre.

D’abord, parce que cette pleine lune sera la plus haute et la plus petite des pleines lunes de 2021. Ensuite, parce que pour expliquer la particularité de ces phénomènes, il va nous falloir aborder quelques notions de base de la mécanique céleste permettant de mieux comprendre la belle horloge du mouvement des corps de notre système solaire.

Dans la nuit du 18 au 19 décembre 2021, à 4 h 35 min, aura lieu le phénomène de pleine lune. Notre satellite naturel sera alors situé dans la constellation du Taureau. Lors du passage au méridien, vers 0 h 40 min, elle culminera, au nord de Paris, à 65° au‑dessus de l’horizon sud. Son illumination sera alors de 100 %. Le lendemain, lors de son passage au méridien, dans la constellation des Gémeaux, vers 1 h 30 min, elle culminera à 66° au‑dessus de l’horizon avec une illumination de 99,3 %. Un observateur fraîchement intéressé par l’astronomie pourra légitimement se poser la question suivante : « pourquoi cette pleine lune de décembre est-elle la plus haute de l’année ? ». Et on lui répondra : « pour une raison qui est celle à l’origine des saisons ! ».

Quel rapport peut‑il bien y avoir entre la plus haute pleine lune de l’année et le phénomène des saisons ?

Cette raison réside dans le fait que l’axe de rotation de notre planète sur elle-même n’est pas parfaitement… « vertical ». Cet axe est incliné de 23° 26′. Mais incliné par rapport à quoi ? Car dans l’espace, il n’existe pas de repère absolu. Cette inclinaison est calculée par rapport au plan de l’orbite terrestre. La projection de cette orbite pourrait être matérialisée par un disque dans lequel la Terre se déplace, avec bien sûr le Soleil au centre de ce disque. Pas clair ? Imaginons un disque en verre, type plateau à fromage. Coupons un petit pois en deux. Posons un demi-petit pois sur le disque en verre et faisons tourner ce demi-petit pois sur le disque en verre en suivant un cercle autour du centre de ce disque. Notre demi-petit pois matérialise bien sûr la Terre tournant autour du Soleil. Imaginons que ce petit pois tourne sur lui-même, en plus de tourner sur le disque. Si son axe de rotation était bien « vertical », l’axe aurait un angle de 90° par rapport au plan du disque. Pour comprendre l’obliquité de l’axe de rotation de la Terre, il suffit d’imaginer l’axe de rotation de notre demi-petit pois légèrement penché, de 23° environ, par rapport à la verticalité. Autre précision importante, le disque en verre matérialisant l’orbite terrestre au sein du Système solaire voit dans la réalité sa projection sur la voûte céleste sous la forme d’une ligne que l’on appelle l’écliptique. Notre planète a donc son axe de rotation incliné de 23° 26′ par rapport à la perpendiculaire (la verticalité) du plan de l’écliptique.

Que se passerait-il si cet axe était parfaitement perpendiculaire, s’il était « vertical » ?

Dans un tel cas, le Soleil aurait toujours la même hauteur au-dessus de l’horizon, et ce tout au long de l’année. Plus concrètement, il passerait tous les jours au zénith à midi solaire, du 1^er janvier au 31 décembre, pour un terrien situé sur l’équateur. Un autre terrien, situé quant à lui soit sur le pôle nord soit sur le pôle sud, verrait un demi-Soleil tourner éternellement sur l’horizon, faisant bien sûr un tour sur cet horizon en environ 24 heures.

Remarque : en réalité, en raison de la réfraction atmosphérique à l’horizon, on verrait le Soleil en entier, la réfraction à l’horizon est de l’ordre de 36′, donc plus grande que le diamètre apparent du Soleil.

Mais comme chacun sait, ce n’est pas le cas. En été, et aux latitudes européennes, le Soleil est haut dans le ciel à midi, alors que, toujours à midi, il est très bas sur l’horizon en hiver. C’est justement l’inclinaison de l’axe de rotation de la Terre de 23° 26′ qui est la cause de ces variations, des variations de hauteur impliquant des durées du jour elles aussi très variables. Chacun sait que la durée du jour est très longue en France métropolitaine (16 h) au début de l’été, et assez courte en hiver (8 h). L’ensemble de ces éléments provoque un phénomène connu de tous : les saisons.

Jusque-là, très bien. Mais quel rapport avec notre pleine lune la plus haute de l’année ce 19 décembre 2021 ?

On a vu que, du fait de l’inclinaison de l’axe de rotation de la Terre, le Soleil est très haut au-dessus de l’horizon en été. Le jour du solstice d’été, en juin, à midi heure solaire, le Soleil est au plus haut de l’année en France métropolitaine. S’il n’y avait pas d’atmosphère, le ciel ne serait pas bleu et on verrait alors le Soleil dans la constellation des Gémeaux, tout proche de l’amas ouvert M35. Comment sont positionnés les trois astres Soleil-Terre-Lune lors de la pleine lune ? Ils sont quasi alignés. Donc, si le Soleil est au plus haut en juin dans les Gémeaux, le jour de la pleine lune ce même mois, la Lune sera à l’opposé du Soleil à plus ou moins 5° sur l’écliptique, donc à l’opposé des Gémeaux dans le ciel. Et l’opposé des Gémeaux dans le ciel par rapport au Soleil, c’est la constellation du Sagittaire, qui elle est assez basse sur l’horizon. La pleine lune de juin aura donc lieu dans le Sagittaire, et ce tous les mois de juin.

Six mois plus tard, en décembre, la Terre a fait un demi-tour autour du Soleil. Le fond d’étoiles derrière le Soleil a bien sûr changé, défilé, puisque l’on tourne autour. En décembre, le Soleil passe entre la Terre et les étoiles de la constellation du Sagittaire. Donc, depuis la Terre, le Soleil se situe dans la constellation du Sagittaire. Tiens… c’est là que se projetait la Lune en juin… Les positions sont dès lors inversées : le jour de la pleine lune de décembre, les trois astres Soleil-Terre-Lune sont à nouveau quasi alignés, avec le Soleil devant le Sagittaire bas sur l’horizon et, à son opposé, haute dans le ciel, la Lune à la place que tenait le Soleil le 21 juin, soit dans les Gémeaux, tout près de M35. Voilà pourquoi cette pleine lune sera si haute.

La deuxième raison de cette hauteur tient aussi dans le fait que la pleine lune de décembre 2021 se situe très proche de la date du solstice d’hiver. Si la pleine lune de décembre avait eu lieu en début de mois, elle se serait trouvée dans le Bélier ou le Taureau, soit plus basse sur l’horizon lors de son passage au méridien.

Question hauteur, alors que notre satellite culminera à 65° au-dessus de l’horizon sud à Lille, il sera à près de 73° de hauteur depuis Perpignan.

Notons bien sûr que cette particularité est valable tous les ans. La pleine lune la plus haute de l’année aura donc toujours lieu en décembre en France métropolitaine. On observe un phénomène inverse dans l’hémisphère sud.

Ce qui est original en 2021, c’est que cette pleine lune de décembre, outre qu’elle est la plus haute, ce qui n’a donc rien d’original comme on vient de le voir, est aussi la plus petite pleine Lune de l’année. Par contre, cette particularité ne sera pas systématiquement liée au mois de décembre. Pas besoin d’aller bien loin pour rechercher l’explication de cette taille minimale : elle est liée à la distance de la Lune par rapport à la Terre. Cette pleine Lune de décembre 2021 correspond à une proximité du passage de la Lune à son apogée, soit sa distance la plus éloignée de la Terre.

Rappelons qu’il est coutume de dire que la distance moyenne Terre-Lune est de 384 000 kilomètres. Si son demi-grand axe moyen est effectivement de 384 399 kilomètres, cette valeur médiane se place entre un périgée minimal (distance minimale à la Terre) d’environ 356 400 kilomètres et un apogée (distance maximale à la Terre) maximal d’environ 406 700 kilomètres. Cela est bien sûr dû au fait que la Lune circule sur une orbite assez elliptique. Lors de cette pleine Lune du 19 décembre 2021 à 4 h 35 min, la Lune sera située à 405 935 kilomètres de la Terre, soit très proche de son apogée maximal. Il en découle que son diamètre sera parmi les plus petits possibles.

Qui verra-t-on ?

Doit-on encore la présenter ?

La Lune est le seul satellite naturel de la Terre. Son origine remonterait au tout début de la formation du Système solaire, lorsque ce dernier avait entre 30 et 60 millions d’années. La Lune se serait formée après la collision de notre planète avec un objet nommé Théia, de la taille de Mars (environ 6 000 kilomètres de diamètre). Si le choc d’une violence extrême n’a pas démantelé la Terre, il a provoqué la formation d’un gigantesque nuage de débris qui, après accrétion, a donné naissance à la Lune. Actuellement, bien que cette dernière soit environ 3 fois plus petite que la Terre (3 475 kilomètres comparés à 12 756 kilomètres), sa masse représente à peine 1 % de celle de la Terre. Elle tourne autour de la Terre en 27,3 jours, ce qui est aussi sa période de rotation sur elle-même. Il y a là une rotation synchrone qui explique pourquoi on voit toujours la même face. Sa taille apparente dans le ciel est d’environ 30 minutes d’arc, soit quasiment la même taille angulaire que celle du Soleil. Cela est dû à une surprenante coïncidence : le Soleil est 400 fois plus gros que la Lune en taille réelle, mais il est aussi 400 fois plus loin. Au final, les diamètres angulaires apparents sont quasiment les mêmes. Du fait de sa gravité trop faible (1/6^e de la gravité terrestre), la Lune a rapidement perdu son atmosphère. Voilà ce qui explique pourquoi les astronautes des six missions américaines Apollo voyaient, depuis le sol lunaire, un magnifique ciel étoilé autour du Soleil. Sa surface montre des paysages désolés : les sols clairs, criblés de cratères, sont les plus vieux, alors que les plus sombres correspondent à des sols peu élevés qui ont été comblés par des épanchements de lave survenus au cours du premier milliard d’années.

Que verra-t-on ?

Ce qui est pratique avec notre satellite naturel, surtout en phase de pleine lune, c’est qu’il n’est point besoin d’une carte du ciel ou de conseils pour la trouver : il suffit juste de lever les yeux. Elle sera visible tout au long de la nuit puisque, c’est une caractéristique du phénomène de pleine Lune, notre satellite se lèvera en même temps que le Soleil se couche et se couchera approximativement lorsque ce dernier se lèvera.

Pour pleinement apprécier sa hauteur confortable, on l’observera vers minuit lorsqu’elle sera non loin du méridien nord-sud. Si le ciel est clair, elle sera éclatante. L’utilisation d’un instrument ne sera pas forcément utile : contrairement à une idée largement répandue, la pleine Lune n’offre que très peu d’intérêt à l’observation dans une lunette ou un télescope. Elle est bien plus intéressante en premier et en dernier quartiers, lesquels montrent bien plus de détails (cratères, montagnes…) dans la zone de transition entre le jour et la nuit. À l’inverse, lors de la pleine lune, le sol est fortement éclairé, par le dessus, et les détails qui ne projettent plus d’ombre sont noyés dans une lumière presque aveuglante. Toutefois, une observation avec une paire de jumelles ou une petite lunette astronomique ne sera pas à bannir, car elle permettra d’admirer par contraste les mers au sol plus sombre, ainsi que les plus gros cratères.

Concernant sa taille minimale, il faudrait avoir une grande habitude à l’observer pour constater qu’elle ne mesurera que 29′ d’arc ce soir-là, au lieu des 33′ maximum possibles.

Le phénomène sera malgré tout assez esthétique : une Lune aveuglante très haute, mais de taille modeste, très proche dans le ciel de l’emplacement qu’occupera le Soleil dans six mois, le jour du solstice d’été.

Cette date marque le début de la saison. C’est la date à laquelle, sous nos latitudes, le Soleil se lève le plus au sud-est (son amplitude ortive est maximale) et se couche le plus au sud-ouest (son amplitude occase est maximale). C’est également la date à laquelle, sous nos latitudes, la durée de la nuit est maximale et la durée du jour est minimale. À partir du solstice d’hiver, les jours recommencent à croître, mais pas de manière symétrique le matin et le soir. En effet, nous utilisons comme échelle de temps un soleil moyen, ainsi le Soleil continue de se lever en temps moyen de plus en plus tard, même après le solstice (jusqu’au 2 janvier), alors qu’en début de mois de décembre, l’heure du coucher du Soleil décroît jusqu’au 13 décembre, puis se met à croître.

Le terme solstice vient du latin solstitium (de sol « soleil » et sistere « s’arrêter, retenir »), car l’azimut du Soleil à son lever et à son coucher semble rester stationnaire pendant quelques jours à ces périodes de l’année, avant de se rapprocher à nouveau de l’est au lever et de l’ouest au coucher. À l’instant du solstice d’hiver, le Soleil entre dans le signe du Capricorne, mais pas dans la constellation éponyme ; l’entrée dans le signe du Capricorne correspond à une longitude apparente du Soleil de 270° et à ce moment-là, le Soleil est dans la constellation du Sagittaire. Ce jour-là, il passe au zénith pour un observateur de l’hémisphère sud situé sur le tropique ; ce qui explique l’origine de son nom : le tropique du Capricorne.

Notre calendrier, le calendrier grégorien, est un calendrier solaire. Il a pour but d’éviter la dérive des dates des saisons. La durée des saisons variant sur de grandes périodes de temps, il est impossible de maintenir fixes les dates des saisons, tout au plus est-on capable d’éviter leurs dérives.

Lire le XXI^e épisode : « La mécanique céleste après 1819 : le mouvement des planètes et des satellites. »

Dans cette lettre d’information, nous continuons d’explorer l’histoire scientifique de cet ouvrage et de voir son évolution au cours des trois derniers siècles. La CDT a‑t‑elle beaucoup changé ? A‑t‑elle été influencée par les événements politiques ? A‑t‑elle participé à l’essor des sciences en général et de l’astronomie en particulier ? Nous allons tenter de répondre à ces questions par une lecture attentive des 342 volumes de la CDT publiés à ce jour. Vous trouverez dans les textes que nous proposons des liens vers les pages de la Connaissance des temps que nous citons pour vous permettre d’avoir accès aux textes originaux.

Les prévisions actuelles semblent indiquer que cette comète pourrait nous offrir un joli spectacle en cette fin d’année, en atteignant une magnitude 4 durant la première quinzaine de décembre.

Pour rappel, la comète C/2020 F3 NEOWISE, qui fut la comète de l’été 2020, avait atteint la magnitude 6 et était visible en région parisienne à l’œil nu.

À la fin du mois de novembre, la comète Leonard commence à avoisiner la magnitude 7 et est à présent repérable avec une bonne paire de jumelles ou un petit télescope. De début décembre à mi-décembre, la comète sortira de la constellation des Chiens de chasse pour traverser le Bouvier avant d’entrer dans le Serpent (voir la carte de champ). Les conditions sont particulièrement favorables à cette période, car le ciel sera exempt de Lune et la luminosité de la comète sera en pleine augmentation. Pour les amateurs d’astrophotographie, le rendez-vous à ne pas rater sera le 3 décembre lorsqu’elle croisera l’amas globulaire M3.

Le 12 décembre, son orbite l’amènera au plus proche de la Terre, à un peu plus de 35 millions de kilomètres. Passé cette date, la comète deviendra de plus en plus difficile à observer, car elle foncera en direction du Soleil et sera rapidement noyée dans les lueurs de l’aube.

Elle deviendra observable dans l’hémisphère sud vers la mi-décembre, mais la comète se rapprochant de plus en plus du Soleil, les conditions seront loin d’être optimales. Un an jour pour jour après sa découverte, soit le 3 janvier 2022, la comète passera à son périhélie, donc au plus proche du Soleil à une distance de 0,6 au, et retournera ensuite vers le nuage de Oort.

Cependant, avec un maximum entre le 12 et 14 décembre, rares sont ceux qui passent des nuits entières à les observer. Or, le spectacle est garanti (à condition que les nuages ne soient pas de la partie…). En effet, l’orbite des Géminides est extrêmement stable (sur 10 000 ans au moins) et la Terre entre donc le nuage de météoroïdes tous les ans.

Des travaux récents montrent même que le niveau des Géminides augmente sensiblement d’une année à l’autre, et cette augmentation devrait se poursuivre pendant encore quelques années. Le corps parent est l’astéroïde Phaethon, qui sera visité par une sonde japonaise DESTINY+ (lancement prévu en 2024).

Cette année, le maximum est prévu le 14 décembre à 7 h TU. Avec la lune gibbeuse et le radiant de la pluie culminant vers 3 h du matin (heure locale), la meilleure partie de la nuit sera donc après 4 h du matin (CET).

En France métropolitaine, le maximum ne sera pas observable, mais le pic des Géminides dure plusieurs heures, donc les observateurs ne seront pas déçus !

Genèse et réalisation du projet M27, par Mathieu Guinot.

Quelque temps après la finalisation de mon image de M27 l’été 2021, réalisée avec Newton 250 mm et caméra ASI 2 600 mm en 21 h 40 de poses longues au travers de filtres HO et RVB, je tombe sur la superbe image à haute résolution réalisée par Stéphane Gonzales (Exaxe) en lucky imaging (poses courtes) avec Newton 300 mm et caméra Playerone Neptune color II (Halpha : 3 600 × 4 s et 5 000 × 2,5 s / RGB et IR : 40 000 × 500 ms).

Je décide alors de contacter Stéphane pour lui proposer de mixer nos deux images et ainsi bénéficier de sa haute résolution sur le cœur de la nébuleuse grâce à ses poses courtes en Halpha et IR, et du rapport signal/bruit obtenu sur les extensions de la nébuleuse grâce aux longues poses sur mon image HORVB, afin de créer une image composite tirant le meilleur parti des deux images.

Stéphane est partant pour le projet et m’envoie donc sa luminance en Halpha + IR pour que je commence des essais d’incrustation de son image dans la mienne. Ayant déjà essayé ce type d’expériences avec d’autres astrophotographes, Stéphane anticipe très justement que le résultat puisse manquer de cohérence du fait de la différence d’échantillonnage et de résolution entre nos images.

Ayant pour ma part également essayé ce type de mixage avec le groupe Astropotos, avec parfois des différences d’échantillonnages assez importantes, je reste confiant, mais il est vrai qu’il n’y avait pas d’images réalisées en poses courtes dans les mixages réalisés au sein de ce groupe collaboratif. Or, c’est ici la différence importante de résolution des détails, davantage que l’échantillonnage, qui s’est avérée problématique au sens où son cœur bien plus résolu contrastait trop avec les extensions proches du cœur dans mon image. Pour les extensions plus lointaines, c’est moins problématique, car plus diffuses, elles ne montrent pas de détails ciselés.

Au même moment, et par pure coïncidence, mon ami Sébastien Kuenlin me contacte, car il souhaiterait essayer de mixer son image de M27, réalisée quelques mois plus tôt avec son nouveau télescope RC 400 mm f/8, avec la mienne, afin de bénéficier des détails de son image et du signal sur mes extensions ! Sébastien a réalisé 200 poses de 300 s en Halpha et Oiii à 3 200 mm de focale avec caméra ASI 2 600 mm. La jonction se dessine alors, puisque l’image de Sébastien réalisée à 0,5″/pixel avec une FWHM autour de 1,8″ est légèrement plus résolue que la mienne réalisée à 0,8″/pixel avec une FWHM moyenne d’environ 2,5″ et s’approche ainsi de l’image de Stéphane réalisée à 0,3″/pixel avec une FWHM proche de 1″.

Le projet se concrétise alors sous une nouvelle forme utilisant 3 images : cœur de Stéphane, proches extensions de Sébastien et extensions lointaines de mon image. La cohérence devient alors plus probante entre les échantillonnages avec cette progressivité du centre à 0,3″/pixel vers les extensions proches à 0,5″/pixel, puis les extensions plus lointaines à 0,8″/pixel.

Les stacks bruts, en linéaire sortis d’empilement, collectés, il s’ensuit alors la première phase du travail que je réalise en procédant à l’incrustation du cœur + proches extensions de la M27 de Sébastien dans mon image. Cette étape est réalisée en linéaire (avant montée d’histogramme), afin de s’assurer d’une correspondance de dynamique pour ne pas altérer la différence de luminosité de l’objet entre le cœur et les extensions. Ce mixage est réalisé sur les couches Halpha et Oiii.

Sébastien se charge de la seconde phase qui consiste au traitement des images composites obtenues Halpha et Oiii (déconvolution, traitement du bruit, montée d’histogramme, accentuations, etc.), à leur mixage pour obtenir une image couleur HOO, et à l’intégration de la couleur des étoiles obtenue par la couche RVB de mon image.

Enfin, nous réalisons collaborativement avec Sébastien la dernière phase qui consiste à incruster l’image non linéaire fournie par Stéphane, sur laquelle les traitements de déconvolution, accentuations, etc. ont déjà été réalisés par lui, avec sa technique issue de l’astrophotographie planétaire qui utilise les mêmes logiciels et process pour traiter les images de ciel profond acquises en lucky imaging.

Le traitement de la nébuleuse M27 présente toujours une certaine difficulté et contraint à des choix du fait de la grande différence de luminosité entre le cœur et les extensions d’une part, et à la forte présence des signaux Halpha et Oiii sur des zones identiques d’autre part. Ces choix artistiques ont été réalisés en respectant au maximum la cohérence scientifique de l’objet, bien que cette dernière ne soit pas possible à 100 % : en effet, on obtient un cœur saturé si l’on veut profiter du signal sur les extensions les plus lointaines, ou alors on ne distingue pas celles-ci si l’on veut maintenir un cœur non saturé. Il faut donc utiliser avec le plus de parcimonie possible le traitement HDR qui altère inévitablement la dynamique de l’objet, mais permet un compromis pour mettre en valeur les différents signaux composant la nébuleuse.